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The e+e-→γχcJ (J=0, 1, 2) processes are studied at center-of-mass energies ranging from 3.773 to 4.600 GeV, using a total integrated luminosity of 19.3 fb-1 e+e- annihilation data accumulated with the BESIII detector at BEPCII. We observe for the first time e+e-→γχc1,c2 signals at s=4.180 GeV with statistical significances of 7.6σ and 6.0σ, respectively. The production cross section of e+e-→γχc1,c2 at each center-of-mass energy is also measured. We find that the line shape of the e+e-→γχc1 cross section can be described with conventional charmonium states ψ(3686), ψ(3770), ψ(4040), ψ(4160). Compared with this, for the e+e-→γχc2 channel, one more additional resonance is added to describe the cross section line shape. Its mass and width are measured to be M=4371.7±7.5±1.8 MeV/c2 and Γtot=51.1±17.6±1.9 MeV, where the first uncertainties are statistical and the second systematic. The significance of this resonance is estimated to be 5.8σ, and its parameters agree with the Y(4360) resonance previously reported in e+e-→π+π-ψ(3686), and the Y(4390) in e+e-→π+π-hc within uncertainties. No significant signal for the e+e-→γχc0 process is observed, and the upper limits of Born cross sections σB(e+e-→γχc0) at 90% confidence level are reported.
Measurement of e+e−→γχc0,c1,c2 cross sections at center-of-mass energies between 3.77 and 4.60 GeV
Ablikim, M.;Achasov, M. N.;Adlarson, P.;Ahmed, S.;Albrecht, M.;Aliberti, R.;Amoroso, A.;An, M. R.;An, Q.;Bai, X. H.;Bai, Y.;Bakina, O.;Ferroli, R. Baldini;Balossino, I.;Ban, Y.;Begzsuren, K.;Berger, N.;Bertani, M.;Bettoni, D.;Bianchi, F.;Bloms, J.;Bortone, A.;Boyko, I.;Briere, R. A.;Cai, H.;Cai, X.;Calcaterra, A.;Cao, G. F.;Cao, N.;Cetin, S. A.;Chang, J. F.;Chang, W. L.;Chelkov, G.;Chen, D. Y.;Chen, G.;Chen, H. S.;Chen, M. L.;Chen, S. J.;Chen, X. R.;Chen, Y. B.;Chen, Z. J.;Cheng, W. S.;Cibinetto, G.;Cossio, F.;Cui, X. F.;Dai, H. L.;Dai, X. C.;Dbeyssi, A.;de Boer, R. E.;Dedovich, D.;Deng, Z. Y.;Denig, A.;Denysenko, I.;Destefanis, M.;De Mori, F.;Ding, Y.;Dong, C.;Dong, J.;Dong, L. Y.;Dong, M. Y.;Dong, X.;Du, S. X.;Fan, Y. L.;Fang, J.;Fang, S. S.;Fang, Y.;Farinelli, R.;Fava, L.;Feldbauer, F.;Felici, G.;Feng, C. Q.;Feng, J. H.;Fritsch, M.;Fu, C. D.;Gao, Y.;Gao, Y.;Gao, Y.;Gao, Y. G.;Garzia, I.;Ge, P. T.;Geng, C.;Gersabeck, E. M.;Gilman, A.;Goetzen, K.;Gong, L.;Gong, W. 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M.;Li, F.;Li, G.;Li, H.;Li, H.;Li, H. B.;Li, H. J.;Li, J. L.;Li, J. Q.;Li, J. S.;Li, Ke;Li, L. K.;Li, Lei;Li, Q. Y.;Li, P. R.;Li, S. Y.;Li, W. D.;Li, W. G.;Li, X. H.;Li, X. L.;Li, Xiaoyu;Li, Z. Y.;Liang, H.;Liang, H.;Liang, H.;Liang, Y. F.;Liang, Y. T.;Liao, G. R.;Liao, L. Z.;Libby, J.;Lin, C. X.;Liu, B. J.;Liu, C. X.;Liu, D.;Liu, F. H.;Liu, Fang;Liu, Feng;Liu, H. B.;Liu, H. M.;Liu, Huanhuan;Liu, Huihui;Liu, J. B.;Liu, J. L.;Liu, J. Y.;Liu, K.;Liu, K. Y.;Liu, L.;Liu, M. H.;Liu, P. L.;Liu, Q.;Liu, Q.;Liu, S. B.;Liu, Shuai;Liu, T.;Liu, W. M.;Liu, X.;Liu, Y.;Liu, Y. B.;Liu, Z. A.;Liu, Z. Q.;Lou, X. C.;Lu, F. X.;Lu, H. J.;Lu, J. D.;Lu, J. G.;Lu, X. L.;Lu, Y.;Lu, Y. P.;Luo, C. L.;Luo, M. X.;Luo, P. W.;Luo, T.;Luo, X. L.;Lyu, X. R.;Ma, F. C.;Ma, H. L.;Ma, L. L.;Ma, M. M.;Ma, Q. M.;Ma, R. Q.;Ma, R. T.;Ma, X. X.;Ma, X. Y.;Maas, F. E.;Maggiora, M.;Maldaner, S.;Malde, S.;Malik, Q. A.;Mangoni, A.;Mao, Y. J.;Mao, Z. P.;Marcello, S.;Meng, Z. X.;Messchendorp, J. G.;Mezzadri, G.;Min, T. J.;Mitchell, R. E.;Mo, X. H.;Muchnoi, N. Yu.;Muramatsu, H.;Nakhoul, S.;Nefedov, Y.;Nerling, F.;Nikolaev, I. B.;Ning, Z.;Nisar, S.;Olsen, S. L.;Ouyang, Q.;Pacetti, S.;Pan, X.;Pan, Y.;Pathak, A.;Pathak, A.;Patteri, P.;Pelizaeus, M.;Peng, H. P.;Peters, K.;Pettersson, J.;Ping, J. L.;Ping, R. G.;Pogodin, S.;Poling, R.;Prasad, V.;Qi, H.;Qi, H. R.;Qi, K. H.;Qi, M.;Qi, T. Y.;Qian, S.;Qian, W. B.;Qian, Z.;Qiao, C. F.;Qin, L. Q.;Qin, X. P.;Qin, X. S.;Qin, Z. H.;Qiu, J. F.;Qu, S. Q.;Rashid, K. H.;Ravindran, K.;Redmer, C. F.;Rivetti, A.;Rodin, V.;Rolo, M.;Rong, G.;Rosner, Ch.;Rump, M.;Sang, H. S.;Sarantsev, A.;Schelhaas, Y.;Schnier, C.;Schoenning, K.;Scodeggio, M.;Shan, D. C.;Shan, W.;Shan, X. Y.;Shangguan, J. F.;Shao, M.;Shen, C. P.;Shen, H. F.;Shen, P. X.;Shen, X. Y.;Shi, H. C.;Shi, R. S.;Shi, X.;Shi, X. D.;Song, J. J.;Song, W. M.;Song, Y. X.;Sosio, S.;Spataro, S.;Su, K. X.;Su, P. P.;Sui, F. F.;Sun, G. X.;Sun, H. K.;Sun, J. F.;Sun, L.;Sun, S. S.;Sun, T.;Sun, W. Y.;Sun, W. Y.;Sun, X.;Sun, Y. J.;Sun, Y. K.;Sun, Y. Z.;Sun, Z. T.;Tan, Y. H.;Tan, Y. X.;Tang, C. J.;Tang, G. Y.;Tang, J.;Teng, J. X.;Thoren, V.;Tian, W. H.;Tian, Y. T.;Uman, I.;Wang, B.;Wang, C. W.;Wang, D. Y.;Wang, H. J.;Wang, H. P.;Wang, K.;Wang, L. L.;Wang, M.;Wang, M. Z.;Wang, Meng;Wang, W.;Wang, W. H.;Wang, W. P.;Wang, X.;Wang, X. F.;Wang, X. L.;Wang, Y.;Wang, Y.;Wang, Y. D.;Wang, Y. F.;Wang, Y. Q.;Wang, Y. Y.;Wang, Z.;Wang, Z. Y.;Wang, Ziyi;Wang, Zongyuan;Wei, D. H.;Weidner, F.;Wen, S. P.;White, D. J.;Wiedner, U.;Wilkinson, G.;Wolke, M.;Wollenberg, L.;Wu, J. F.;Wu, L. H.;Wu, L. J.;Wu, X.;Wu, Z.;Xia, L.;Xiao, H.;Xiao, S. Y.;Xiao, Z. J.;Xie, X. H.;Xie, Y. G.;Xie, Y. H.;Xing, T. Y.;Xu, G. F.;Xu, Q. J.;Xu, W.;Xu, X. P.;Xu, Y. C.;Yan, F.;Yan, L.;Yan, W. B.;Yan, W. C.;Yan, Xu;Yang, H. J.;Yang, H. X.;Yang, L.;Yang, S. L.;Yang, Y. X.;Yang, Yifan;Yang, Zhi;Ye, M.;Ye, M. H.;Yin, J. H.;You, Z. Y.;Yu, B. X.;Yu, C. X.;Yu, G.;Yu, J. S.;Yu, T.;Yuan, C. Z.;Yuan, L.;Yuan, X. Q.;Yuan, Y.;Yuan, Z. Y.;Yue, C. X.;Zafar, A. A.;Zeng, X. Zeng;Zeng, Y.;Zhang, A. Q.;Zhang, B. X.;Zhang, Guangyi;Zhang, H.;Zhang, H. H.;Zhang, H. H.;Zhang, H. Y.;Zhang, J. J.;Zhang, J. L.;Zhang, J. Q.;Zhang, J. W.;Zhang, J. Y.;Zhang, J. Z.;Zhang, Jianyu;Zhang, Jiawei;Zhang, L. M.;Zhang, L. Q.;Zhang, Lei;Zhang, S.;Zhang, S. F.;Zhang, Shulei;Zhang, X. D.;Zhang, X. Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y. T.;Zhang, Y. H.;Zhang, Yan;Zhang, Yao;Zhang, Z. Y.;Zhao, G.;Zhao, J.;Zhao, J. Y.;Zhao, J. Z.;Zhao, Lei;Zhao, Ling;Zhao, M. G.;Zhao, Q.;Zhao, S. J.;Zhao, Y. B.;Zhao, Y. X.;Zhao, Z. G.;Zhemchugov, A.;Zheng, B.;Zheng, J. P.;Zheng, Y. H.;Zhong, B.;Zhong, C.;Zhou, L. P.;Zhou, Q.;Zhou, X.;Zhou, X. K.;Zhou, X. R.;Zhou, X. Y.;Zhu, A. N.;Zhu, J.;Zhu, K.;Zhu, K. J.;Zhu, S. H.;Zhu, T. J.;Zhu, W. J.;Zhu, W. J.;Zhu, Y. C.;Zhu, Z. A.;Zou, B. S.;Zou, J. H.
2021
Abstract
The e+e-→γχcJ (J=0, 1, 2) processes are studied at center-of-mass energies ranging from 3.773 to 4.600 GeV, using a total integrated luminosity of 19.3 fb-1 e+e- annihilation data accumulated with the BESIII detector at BEPCII. We observe for the first time e+e-→γχc1,c2 signals at s=4.180 GeV with statistical significances of 7.6σ and 6.0σ, respectively. The production cross section of e+e-→γχc1,c2 at each center-of-mass energy is also measured. We find that the line shape of the e+e-→γχc1 cross section can be described with conventional charmonium states ψ(3686), ψ(3770), ψ(4040), ψ(4160). Compared with this, for the e+e-→γχc2 channel, one more additional resonance is added to describe the cross section line shape. Its mass and width are measured to be M=4371.7±7.5±1.8 MeV/c2 and Γtot=51.1±17.6±1.9 MeV, where the first uncertainties are statistical and the second systematic. The significance of this resonance is estimated to be 5.8σ, and its parameters agree with the Y(4360) resonance previously reported in e+e-→π+π-ψ(3686), and the Y(4390) in e+e-→π+π-hc within uncertainties. No significant signal for the e+e-→γχc0 process is observed, and the upper limits of Born cross sections σB(e+e-→γχc0) at 90% confidence level are reported.
Ablikim, M.; Achasov, M. N.; Adlarson, P.; Ahmed, S.; Albrecht, M.; Aliberti, R.; Amoroso, A.; An, M. R.; An, Q.; Bai, X. H.; Bai, Y.; Bakina, O.; ...espandi
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
