Attenzione: i dati modificati non sono ancora stati salvati. Per confermare inserimenti o cancellazioni di voci è necessario confermare con il tasto SALVA/INSERISCI in fondo alla pagina
SFERA Archivio dei prodotti della Ricerca dell'Università di Ferrara
We report the observation and study of the decay J/ψ→φηη′ using 1.3×109 J/ψ events collected with the BESIII detector. Its branching fraction, including all possible intermediate states, is measured to be (2.32±0.06±0.16)×10-4. We also report evidence for a structure, denoted as X, in the φη′ mass spectrum in the 2.0-2.1 GeV/c2 region. Using two decay modes of the η′ meson (γπ+π- and ηπ+π-), a simultaneous fit to the φη′ mass spectra is performed. Assuming the quantum numbers of the X to be JP=1-, its significance is found to be 4.4σ, with a mass and width of (2002.1±27.5±21.4) MeV/c2 and (129±17±9) MeV, respectively, and a product branching fraction B(J/ψ→ηX)×B(X→φη′)=(9.8±1.2±1.7)×10-5. Alternatively, assuming JP=1+, the significance is 3.8σ, with a mass and width of (2062.8±13.1±7.2) MeV/c2 and (177±36±35) MeV, respectively, and a product branching fraction B(J/ψ→ηX)×B(X→φη′)=(9.6±1.4±2.0)×10-5. The angular distribution of J/ψ→ηX is studied and the two JP assumptions of the X cannot be clearly distinguished due to the limited statistics. In all measurements the first uncertainties are statistical and the second systematic.
Observation and study of the decay J /ψ →φηη′
Ablikim M.;Achasov M. N.;Ahmed S.;Albrecht M.;Alekseev M.;Amoroso A.;An F. F.;An Q.;Bai J. Z.;Bai Y.;Bakina O.;Baldini Ferroli R.;Ban Y.;Begzsuren K.;Bennett D. W.;Bennett J. V.;Berger N.;Bertani M.;Bettoni D.;Bianchi F.;Boger E.;Boyko I.;Briere R. A.;Cai H.;Cai X.;Cakir O.;Calcaterra A.;Cao G. F.;Cetin S. A.;Chai J.;Chang J. F.;Chelkov G.;Chen G.;Chen H. S.;Chen J. C.;Chen M. L.;Chen P. L.;Chen S. J.;Chen X. R.;Chen Y. B.;Cheng W.;Chu X. K.;Cibinetto G.;Cossio F.;Dai H. L.;Dai J. P.;Dbeyssi A.;Dedovich D.;Deng Z. Y.;Denig A.;Denysenko I.;Destefanis M.;De Mori F.;Ding Y.;Dong C.;Dong J.;Dong L. Y.;Dong M. Y.;Dou Z. L.;Du S. X.;Duan P. F.;Fang J.;Fang S. S.;Fang Y.;Farinelli R.;Fava L.;Fegan S.;Feldbauer F.;Felici G.;Feng C. Q.;Fioravanti E.;Fritsch M.;Fu C. D.;Gao Q.;Gao X. L.;Gao Y.;Gao Y. G.;Gao Z.;Garillon B.;Garzia I.;Gilman A.;Goetzen K.;Gong L.;Gong W. X.;Gradl W.;Greco M.;Gu M. H.;Gu Y. T.;Guo A. Q.;Guo R. P.;Guo Y. P.;Guskov A.;Haddadi Z.;Han S.;Hao X. Q.;Harris F. A.;He K. L.;He X. Q.;Heinsius F. H.;Held T.;Heng Y. K.;Hou Z. L.;Hu H. M.;Hu J. F.;Hu T.;Hu Y.;Huang G. S.;Huang J. S.;Huang X. T.;Huang X. Z.;Huang Z. L.;Hussain T.;Ikegami Andersson W.;Irshad M.;Ji Q.;Ji Q. P.;Ji X. B.;Ji X. L.;Jiang X. S.;Jiang X. Y.;Jiao J. B.;Jiao Z.;Jin D. P.;Jin S.;Jin Y.;Johansson T.;Julin A.;Kalantar-Nayestanaki N.;Kang X. S.;Kavatsyuk M.;Ke B. C.;Keshk I. K.;Khan T.;Khoukaz A.;Kiese P.;Kiuchi R.;Kliemt R.;Koch L.;Kolcu O. B.;Kopf B.;Kornicer M.;Kuemmel M.;Kuessner M.;Kupsc A.;Kurth M.;Kuhn W.;Lange J. S.;Larin P.;Lavezzi L.;Leithoff H.;Li C.;Li C.;Li D. M.;Li F.;Li F. Y.;Li G.;Li H. B.;Li H. J.;Li J. C.;Li J. W.;Li J.;Li K. J.;Li K.;Li K.;Li L.;Li P. L.;Li P. R.;Li Q. Y.;Li W. D.;Li W. G.;Li X. L.;Li X. N.;Li X. Q.;Li Z. B.;Liang H.;Liang Y. F.;Liang Y. T.;Liao G. R.;Liao L. Z.;Libby J.;Lin C. X.;Lin D. X.;Liu B.;Liu B. J.;Liu C. X.;Liu D.;Liu D. Y.;Liu F. H.;Liu F.;Liu F.;Liu H. B.;Liu H. L.;Liu H. M.;Liu H.;Liu H.;Liu J. B.;Liu J. Y.;Liu K.;Liu K. Y.;Liu K.;Liu L. D.;Liu Q.;Liu S. B.;Liu X.;Liu Y. B.;Liu Z. A.;Liu Z.;Long Y. F.;Lou X. C.;Lu H. J.;Lu J. G.;Lu Y.;Lu Y. P.;Luo C. L.;Luo M. X.;Luo T.;Luo X. L.;Lusso S.;Lyu X. R.;Ma F. C.;Ma H. L.;Ma L. L.;Ma M. M.;Ma Q. M.;Ma T.;Ma X. N.;Ma X. Y.;Ma Y. M.;Maas F. E.;Maggiora M.;Maldaner S.;Malik Q. A.;Mangoni A.;Mao Y. J.;Mao Z. P.;Marcello S.;Meng Z. X.;Messchendorp J. G.;Mezzadri G.;Min J.;Mitchell R. E.;Mo X. H.;Mo Y. J.;Morales Morales C.;Muchnoi N. Y.;Muramatsu H.;Mustafa A.;Nefedov Y.;Nerling F.;Nikolaev I. B.;Ning Z.;Nisar S.;Niu S. L.;Niu X. Y.;Olsen S. L.;Ouyang Q.;Pacetti S.;Pan Y.;Papenbrock M.;Patteri P.;Pelizaeus M.;Pellegrino J.;Peng H. P.;Peng Z. Y.;Peters K.;Pettersson J.;Ping J. L.;Ping R. G.;Pitka A.;Poling R.;Prasad V.;Qi H. R.;Qi M.;Qi T. Y.;Qian S.;Qiao C. F.;Qin N.;Qin X. S.;Qin Z. H.;Qiu J. F.;Qu S. Q.;Rashid K. H.;Redmer C. F.;Richter M.;Ripka M.;Rivetti A.;Rolo M.;Rong G.;Rosner C.;Sarantsev A.;Savrie M.;Schoenning K.;Shan W.;Shan X. Y.;Shao M.;Shen C. P.;Shen P. X.;Shen X. Y.;Sheng H. Y.;Shi X.;Song J. J.;Song W. M.;Song X. Y.;Sosio S.;Sowa C.;Spataro S.;Sun G. X.;Sun J. F.;Sun L.;Sun S. S.;Sun X. H.;Sun Y. J.;Sun Y. K.;Sun Y. Z.;Sun Z. J.;Sun Z. T.;Tan Y. T.;Tang C. J.;Tang G. Y.;Tang X.;Tapan I.;Tiemens M.;Tsednee B.;Uman I.;Wang B.;Wang B. L.;Wang D.;Wang D. Y.;Wang D.;Wang K.;Wang L. L.;Wang L. S.;Wang M.;Wang M.;Wang P.;Wang P. L.;Wang W. P.;Wang X. F.;Wang X. L.;Wang Y.;Wang Y. F.;Wang Z.;Wang Z. G.;Wang Z. Y.;Wang Z.;Weber T.;Wei D. H.;Weidenkaff P.;Wen S. P.;Wiedner U.;Wolke M.;Wu L. H.;Wu L. J.;Wu Z.;Xia L.;Xia Y.;Xiao D.;Xiao Y. J.;Xiao Z. J.;Xie Y. G.;Xie Y. H.;Xiong X. A.;Xiu Q. L.;Xu G. F.;Xu J. J.;Xu L.;Xu Q. J.;Xu Q. N.;Xu X. P.;Yan F.;Yan L.;Yan W. B.;Yan W. C.;Yan Y. H.;Yang H. J.;Yang H. X.;Yang L.;Yang R. X.;Yang Y. H.;Yang Y. X.;Yang Y.;Yang Z. Q.;Ye M.;Ye M. H.;Yin J. H.;You Z. Y.;Yu B. X.;Yu C. X.;Yu J. S.;Yu J. S.;Yuan C. Z.;Yuan Y.;Yuncu A.;Zafar A. A.;Zeng Y.;Zhang B. X.;Zhang B. Y.;Zhang C. C.;Zhang D. H.;Zhang H. H.;Zhang H. Y.;Zhang J.;Zhang J. L.;Zhang J. Q.;Zhang J. W.;Zhang J. Y.;Zhang J. Z.;Zhang K.;Zhang L.;Zhang T. J.;Zhang X. Y.;Zhang Y.;Zhang Y. H.;Zhang Y. T.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Z. H.;Zhang Z. P.;Zhang Z. Y.;Zhao G.;Zhao J. W.;Zhao J. Y.;Zhao J. Z.;Zhao L.;Zhao L.;Zhao M. G.;Zhao Q.;Zhao S. J.;Zhao T. C.;Zhao Y. B.;Zhao Z. G.;Zhemchugov A.;Zheng B.;Zheng J. P.;Zheng Y. H.;Zhong B.;Zhou L.;Zhou Q.;Zhou X.;Zhou X. K.;Zhou X. R.;Zhou X. Y.;Zhou X.;Zhou X.;Zhu A. N.;Zhu J.;Zhu J.;Zhu K.;Zhu K. J.;Zhu S.;Zhu S. H.;Zhu X. L.;Zhu Y. C.;Zhu Y. S.;Zhu Z. A.;Zhuang J.;Zou B. S.;Zou J. H.
2019
Abstract
We report the observation and study of the decay J/ψ→φηη′ using 1.3×109 J/ψ events collected with the BESIII detector. Its branching fraction, including all possible intermediate states, is measured to be (2.32±0.06±0.16)×10-4. We also report evidence for a structure, denoted as X, in the φη′ mass spectrum in the 2.0-2.1 GeV/c2 region. Using two decay modes of the η′ meson (γπ+π- and ηπ+π-), a simultaneous fit to the φη′ mass spectra is performed. Assuming the quantum numbers of the X to be JP=1-, its significance is found to be 4.4σ, with a mass and width of (2002.1±27.5±21.4) MeV/c2 and (129±17±9) MeV, respectively, and a product branching fraction B(J/ψ→ηX)×B(X→φη′)=(9.8±1.2±1.7)×10-5. Alternatively, assuming JP=1+, the significance is 3.8σ, with a mass and width of (2062.8±13.1±7.2) MeV/c2 and (177±36±35) MeV, respectively, and a product branching fraction B(J/ψ→ηX)×B(X→φη′)=(9.6±1.4±2.0)×10-5. The angular distribution of J/ψ→ηX is studied and the two JP assumptions of the X cannot be clearly distinguished due to the limited statistics. In all measurements the first uncertainties are statistical and the second systematic.
Ablikim, M.; Achasov, M. N.; Ahmed, S.; Albrecht, M.; Alekseev, M.; Amoroso, A.; An, F. F.; An, Q.; Bai, J. Z.; Bai, Y.; Bakina, O.; Baldini Ferroli, ...espandi
I documenti in SFERA sono protetti da copyright e tutti i diritti sono riservati, salvo diversa indicazione.
Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11392/2413822
Citazioni
ND
18
7
social impact
Conferma cancellazione
Sei sicuro che questo prodotto debba essere cancellato?
simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.