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Based on 448.1×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, the decays ψ(3686)→γχcJ,χcJ→γγ(J=0,1,2) are studied. The decay branching fractions of χc0,2→γγ are measured to be B(χc0→γγ)=(1.93±0.08±0.05±0.05)×10-4 and B(χc2→γγ)=(3.10±0.09±0.07±0.11)×10-4, which correspond to two-photon decay widths of Γγγ(χc0)=2.03±0.08±0.06±0.13 keV and Γγγ(χc2)=0.60±0.02±0.01±0.04 keV with a ratio of R=Γγγ(χc2)/Γγγ(χc0)=0.295±0.014±0.007±0.027, where the uncertainties are statistical, systematic and associated with the uncertainties of B(ψ(3686)→γχc0,2) and the total widths Γ(χc0,2), respectively. For the forbidden decay of χc1→γγ, no signal is observed, and an upper limit on the two-photon width is obtained to be Γγγ(χc1)<5.3 eV at the 90% confidence level. The ratio of the two-photon widths between helicity-zero and helicity-Two components in the decay χc2→γγ is also measured to be f0/2=Γγγλ=0(χc2)/Γγγλ=2(χc2)=(0.0±0.6±1.2)×10-2, where the uncertainties are statistical and systematic, respectively.
Improved measurements of two-photon widths of the χcj states and helicity analysis for χc2 →γγ
Ablikim, M.;Achasov, M. N.;Ahmed, S.;Albrecht, M.;Amoroso, A.;An, F. F.;An, Q.;Bai, J. Z.;Bai, Y.;Bakina, O.;Baldini Ferroli, R.;Ban, Y.;Bennett, D. W.;Bennett, J. V.;Berger, N.;Bertani, M.;Bettoni, D.;Bian, J. M.;Bianchi, F.;Boger, E.;Boyko, I.;Briere, R. A.;Cai, H.;Cai, X.;Cakir, O.;Calcaterra, A.;Cao, G. F.;Cetin, S. A.;Chai, J.;Chang, J. F.;Chelkov, G.;Chen, G.;Chen, H. S.;Chen, J. C.;Chen, M. L.;Chen, S. J.;Chen, X. R.;Chen, Y. B.;Chu, X. K.;Cibinetto, G.;Dai, H. L.;Dai, J. P.;Dbeyssi, A.;Dedovich, D.;Deng, Z. Y.;Denig, A.;Denysenko, I.;Destefanis, M.;De Mori, F.;Ding, Y.;Dong, C.;Dong, J.;Dong, L. Y.;Dong, M. Y.;Dorjkhaidav, O.;Dou, Z. L.;Du, S. X.;Duan, P. F.;Fan, J. Z.;Fang, J.;Fang, S. S.;Fang, X.;Fang, Y.;Farinelli, R.;Fava, L.;Fegan, S.;Feldbauer, F.;Felici, G.;Feng, C. Q.;Fioravanti, E.;Fritsch, M.;Fu, C. D.;Gao, Q.;Gao, X. L.;Gao, Y.;Gao, Y. G.;Gao, Z.;Garzia, I.;Goetzen, K.;Gong, L.;Gong, W. X.;Gradl, W.;Greco, M.;Gu, M. H.;Gu, S.;Gu, Y. T.;Guo, A. Q.;Guo, L. B.;Guo, R. P.;Guo, Y. P.;Haddadi, Z.;Han, S.;Hao, X. Q.;Harris, F. A.;He, K. L.;He, X. Q.;Heinsius, F. H.;Held, T.;Heng, Y. K.;Holtmann, T.;Hou, Z. L.;Hu, C.;Hu, H. M.;Hu, T.;Hu, Y.;Huang, G. S.;Huang, J. S.;Huang, X. T.;Huang, X. Z.;Huang, Z. L.;Hussain, T.;Ikegami Andersson, W.;Ji, Q.;Ji, Q. P.;Ji, X. B.;Ji, X. L.;Jiang, X. S.;Jiang, X. Y.;Jiao, J. B.;Jiao, Z.;Jin, D. P.;Jin, S.;Jin, Y.;Johansson, T.;Julin, A.;Kalantar-Nayestanaki, N.;Kang, X. L.;Kang, X. S.;Kavatsyuk, M.;Ke, B. C.;Khan, T.;Khoukaz, A.;Kiese, P.;Kliemt, R.;Koch, L.;Kolcu, O. B.;Kopf, B.;Kornicer, M.;Kuemmel, M.;Kuhlmann, M.;Kupsc, A.;Kühn, W.;Lange, J. S.;Lara, M.;Larin, P.;Lavezzi, L.;Leithoff, H.;Leng, C.;Li, C.;Li, Cheng;Li, D. M.;Li, F.;Li, F. Y.;Li, G.;Li, H. B.;Li, H. J.;Li, J. C.;Li, Jin;Li, K.;Li, K.;Li, K. J.;Li, Lei;Li, P. L.;Li, P. R.;Li, Q. Y.;Li, T.;Li, W. D.;Li, W. G.;Li, X. L.;Li, X. N.;Li, X. Q.;Li, Z. B.;Liang, H.;Liang, Y. F.;Liang, Y. T.;Liao, G. R.;Lin, D. X.;Liu, B.;Liu, B. J.;Liu, C. X.;Liu, D.;Liu, F. H.;Liu, Fang;Liu, Feng;Liu, H. B.;Liu, H. H.;Liu, H. H.;Liu, H. M.;Liu, J. B.;Liu, J. P.;Liu, J. Y.;Liu, K.;Liu, K. Y.;Liu, Ke;Liu, L. D.;Liu, P. L.;Liu, Q.;Liu, S. B.;Liu, X.;Liu, Y. B.;Liu, Y. Y.;Liu, Z. A.;Liu, Zhiqing;Long, Y. F.;Lou, X. C.;Lu, H. J.;Lu, J. G.;Lu, Y.;Lu, Y. P.;Luo, C. L.;Luo, M. X.;Luo, X. L.;Lyu, X. R.;Ma, F. C.;Ma, H. L.;Ma, L. L.;Ma, M. M.;Ma, Q. M.;Ma, T.;Ma, X. N.;Ma, X. Y.;Ma, Y. M.;Maas, F. E.;Maggiora, M.;Malik, Q. A.;Mao, Y. J.;Mao, Z. P.;Marcello, S.;Meng, Z. X.;Messchendorp, J. G.;Mezzadri, G.;Min, J.;Min, T. J.;Mitchell, R. E.;Mo, X. H.;Mo, Y. J.;Morales Morales, C.;Morello, G.;Muchnoi, N. Yu.;Muramatsu, H.;Musiol, P.;Mustafa, A.;Nefedov, Y.;Nerling, F.;Nikolaev, I. B.;Ning, Z.;Nisar, S.;Niu, S. L.;Niu, X. Y.;Olsen, S. L.;Ouyang, Q.;Pacetti, S.;Pan, Y.;Patteri, P.;Pelizaeus, M.;Pellegrino, J.;Peng, H. P.;Peters, K.;Pettersson, J.;Ping, J. L.;Ping, R. G.;Poling, R.;Prasad, V.;Qi, H. R.;Qi, M.;Qian, S.;Qiao, C. F.;Qin, J. J.;Qin, N.;Qin, X. S.;Qin, Z. H.;Qiu, J. F.;Rashid, K. H.;Redmer, C. F.;Richter, M.;Ripka, M.;Rolo, M.;Rong, G.;Rosner, Ch.;Ruan, X. D.;Sarantsev, A.;Savrié, M.;Schnier, C.;Schoenning, K.;Shan, W.;Shao, M.;Shen, C. P.;Shen, P. X.;Shen, X. Y.;Sheng, H. Y.;Song, J. J.;Song, X. Y.;Sosio, S.;Sowa, C.;Spataro, S.;Sun, G. X.;Sun, J. F.;Sun, L.;Sun, S. S.;Sun, X. H.;Sun, Y. J.;Sun, Y. K.;Sun, Y. Z.;Sun, Z. J.;Sun, Z. T.;Tang, C. J.;Tang, G. Y.;Tang, X.;Tapan, I.;Tiemens, M.;Tsednee, B. T.;Uman, I.;Varner, G. S.;Wang, B.;Wang, B. L.;Wang, D.;Wang, D. Y.;Wang, Dan;Wang, K.;Wang, L. L.;Wang, L. S.;Wang, M.;Wang, P.;Wang, P. L.;Wang, W. P.;Wang, X. F.;Wang, Y. D.;Wang, Y. F.;Wang, Y. Q.;Wang, Z.;Wang, Z. G.;Wang, Z. H.;Wang, Z. Y.;Wang, Z. Y.;Weber, T.;Wei, D. H.;Weidenkaff, P.;Wen, S. P.;Wiedner, U.;Wolke, M.;Wu, L. H.;Wu, L. J.;Wu, Z.;Xia, L.;Xia, Y.;Xiao, D.;Xiao, H.;Xiao, Y. J.;Xiao, Z. J.;Xie, Y. G.;Xie, Y. H.;Xiong, X. A.;Xiu, Q. L.;Xu, G. F.;Xu, J. J.;Xu, L.;Xu, Q. J.;Xu, Q. N.;Xu, X. P.;Yan, L.;Yan, W. B.;Yan, W. C.;Yan, Y. H.;Yang, H. J.;Yang, H. X.;Yang, L.;Yang, Y. H.;Yang, Y. X.;Ye, M.;Ye, M. H.;Yin, J. H.;You, Z. Y.;Yu, B. X.;Yu, C. X.;Yu, J. S.;Yuan, C. Z.;Yuan, Y.;Yuncu, A.;Zafar, A. A.;Zeng, Y.;Zeng, Z.;Zhang, B. X.;Zhang, B. Y.;Zhang, C. C.;Zhang, D. H.;Zhang, H. H.;Zhang, H. Y.;Zhang, J.;Zhang, J. L.;Zhang, J. Q.;Zhang, J. W.;Zhang, J. Y.;Zhang, J. Z.;Zhang, K.;Zhang, L.;Zhang, S. Q.;Zhang, X. Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y. H.;Zhang, Y. T.;Zhang, Yu;Zhang, Z. H.;Zhang, Z. P.;Zhang, Z. Y.;Zhao, G.;Zhao, J. W.;Zhao, J. Y.;Zhao, J. Z.;Zhao, Lei;Zhao, Ling;Zhao, M. G.;Zhao, Q.;Zhao, S. J.;Zhao, T. C.;Zhao, Y. B.;Zhao, Z. G.;Zhemchugov, A.;Zheng, B.;Zheng, J. P.;Zheng, W. J.;Zheng, Y. H.;Zhong, B.;Zhou, L.;Zhou, X.;Zhou, X. K.;Zhou, X. R.;Zhou, X. Y.;Zhou, Y. X.;Zhu, J.;Zhu, K.;Zhu, K. J.;Zhu, S.;Zhu, S. H.;Zhu, X. L.;Zhu, Y. C.;Zhu, Y. S.;Zhu, Z. A.;Zhuang, J.;Zotti, L.;Zou, B. S.;Zou, J. H.
2017
Abstract
Based on 448.1×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, the decays ψ(3686)→γχcJ,χcJ→γγ(J=0,1,2) are studied. The decay branching fractions of χc0,2→γγ are measured to be B(χc0→γγ)=(1.93±0.08±0.05±0.05)×10-4 and B(χc2→γγ)=(3.10±0.09±0.07±0.11)×10-4, which correspond to two-photon decay widths of Γγγ(χc0)=2.03±0.08±0.06±0.13 keV and Γγγ(χc2)=0.60±0.02±0.01±0.04 keV with a ratio of R=Γγγ(χc2)/Γγγ(χc0)=0.295±0.014±0.007±0.027, where the uncertainties are statistical, systematic and associated with the uncertainties of B(ψ(3686)→γχc0,2) and the total widths Γ(χc0,2), respectively. For the forbidden decay of χc1→γγ, no signal is observed, and an upper limit on the two-photon width is obtained to be Γγγ(χc1)<5.3 eV at the 90% confidence level. The ratio of the two-photon widths between helicity-zero and helicity-Two components in the decay χc2→γγ is also measured to be f0/2=Γγγλ=0(χc2)/Γγγλ=2(χc2)=(0.0±0.6±1.2)×10-2, where the uncertainties are statistical and systematic, respectively.
Ablikim, M.; Achasov, M. N.; Ahmed, S.; Albrecht, M.; Amoroso, A.; An, F. F.; An, Q.; Bai, J. Z.; Bai, Y.; Bakina, O.; Baldini Ferroli, R.; Ban, Y.; B...espandi
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
