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We present an amplitude analysis of the decay D0 → K−π+π+π− based on a data sample of 2.93 fb−1 acquired by the BESIII detector at the ψ(3770) resonance. With a nearly background free sample of about 16000 events, we investigate the substructure of the decay and determine the relative fractions and the phases among the different intermediate processes. Our amplitude model includes the two-body decays D0 → Kbar*0ρ0, D0 → K−a1+(1260) and D0 → K1- (1270)π+, the three-body decays D0 → Kbar*0π+π− and D0 → K−π+ρ0, as well as the four-body nonresonant decay D0 → K−π+π+π−. The dominant intermediate process is D0 → K−a1+(1260), accounting for a fit fraction of 54.6%.
Amplitude analysis of D0→K−π+π+π−
Ablikim, M.;Achasov, M. .n.;Ahmed, S.;Ai, X. .c.;Albayrak, O.;Albrecht, M.;Ambrose, D. .j.;Amoroso, A.;An, F. .f.;An, Q.;Bai, J. .z.;Baldini Ferroli, R.;Ban, Y.;Bennett, D. .w.;Bennett, J. .v.;Berger, N. .b.;Bertani, M.;Bettoni, D.;Bian, J. .m.;Bianchi, F.;Boger, E.;Boyko, I.;Briere, R. .a.;Cai, H.;Cai, X.;Cakir, O.;Calcaterra, A.;Cao, G. .f.;Cetin, S. .a.;Chang, J. .f.;Chelkov, G.;Chen, G.;Chen, H. .s.;Chen, H. .y.;Chen, J. .c.;Chen, M. .l.;Chen, S.;Chen, S. .j.;Chen, X.;Chen, X. .r.;Chen, Y. .b.;Cheng, H. .p.;Chu, X. .k.;Cibinetto, G.;Dai, H. .l.;Dai, J. .p.;Dbeyssi, A.;Dedovich, D.;Deng, Z. .y.;Denig, A.;Denysenko, I.;Destefanis, M.;De Mori, F.;Ding, Y.;Dong, C.;Dong, J.;Dong, L. .y.;Dong, M. .y.;Dou, Z. .l.;Du, S. .x.;Duan, P. .f.;Fan, J. .z.;Fang, J.;Fang, S. .s.;Fang, X.;Fang, Y.;FARINELLI, Riccardo;Fava, L.;Fedorov, O.;Feldbauer, F.;Felici, G.;Feng, C. .q.;Fioravanti, E.;Fritsch, M.;Fu, C. .d.;Gao, Q.;Gao, X. .l.;Gao, X. .y.;Gao, Y.;Gao, Z.;GARZIA, Isabella;Goetzen, K.;Gong, L.;Gong, W. .x.;Gradl, W.;Greco, M.;Gu, M. .h.;Gu, Y. .t.;Guan, Y. .h.;Guo, A. .q.;Guo, L. .b.;Guo, R. .p.;Guo, Y.;Guo, Y. .p.;Haddadi, Z.;Hafner, A.;Han, S.;Hao, X. .q.;Harris, F. .a.;He, K. .l.;Heinsius, F. .h.;Held, T.;Heng, Y. .k.;Holtmann, T.;Hou, Z. .l.;Hu, C.;Hu, H. .m.;Hu, J. .f.;Hu, T.;Hu, Y.;Huang, G. .s.;Huang, J. .s.;Huang, X. .t.;Huang, X. .z.;Huang, Y.;Huang, Z. .l.;Hussain, T.;Ji, Q.;Ji, Q. .p.;Ji, X. .b.;Ji, X. .l.;Jiang, L. .w.;Jiang, X. .s.;Jiang, X. .y.;Jiao, J. .b.;Jiao, Z.;Jin, D. .p.;Jin, S.;Johansson, T.;Julin, A.;Kalantar Nayestanaki, N.;Kang, X. .l.;Kang, X. .s.;Kavatsyuk, M.;Ke, B. .c.;Kiese, P.;Kliemt, R.;Kloss, B.;Kolcu, O. .b.;Kopf, B.;Kornicer, M.;Kupsc, A.;Kühn, W.;Lange, J. .s.;Lara, M.;Larin, P.;Leithoff, H.;Leng, C.;Li, C.;Li, Cheng;Li, D. .m.;Li, F.;Li, F. .y.;Li, G.;Li, H. .b.;Li, H. .j.;Li, J. .c.;Li, Jin;Li, K.;Li, K.;Li, Lei;Li, P. .r.;Li, Q. .y.;Li, T.;Li, W. .d.;Li, W. .g.;Li, X. .l.;Li, X. .m.;Li, X. .n.;Li, X. .q.;Li, Y. .b.;Li, Z. .b.;Liang, H.;Liang, J. .j.;Liang, Y. .f.;Liang, Y. .t.;Liao, G. .r.;Lin, D. .x.;Liu, B.;Liu, B. .j.;Liu, C. .x.;Liu, D.;Liu, F. .h.;Liu, Fang;Liu, Feng;Liu, H. .b.;Liu, H. .h.;Liu, H. .h.;Liu, H. .m.;Liu, J.;Liu, J. .b.;Liu, J. .p.;Liu, J. .y.;Liu, K.;Liu, K. .y.;Liu, L. .d.;Liu, P. .l.;Liu, Q.;Liu, S. .b.;Liu, X.;Liu, Y. .b.;Liu, Y. .y.;Liu, Z. .a.;Liu, Zhiqing;Loehner, H.;Lou, X. .c.;Lu, H. .j.;Lu, J. .g.;Lu, Y.;Lu, Y. .p.;Luo, C. .l.;Luo, M. .x.;Luo, T.;Luo, X. .l.;Lyu, X. .r.;Ma, F. .c.;Ma, H. .l.;Ma, L. .l.;Ma, M. .m.;Ma, Q. .m.;Ma, T.;Ma, X. .n.;Ma, X. .y.;Ma, Y. .m.;Maas, F. .e.;Maggiora, M.;Malik, Q. .a.;Mao, Y. .j.;Mao, Z. .p.;Marcello, S.;Messchendorp, J. .g.;MEZZADRI, Giulio;Min, J.;Mitchell, R. .e.;Mo, X. .h.;Mo, Y. .j.;Morales Morales, C.;Muchnoi, N. Y.u.;Muramatsu, H.;Musiol, P.;Nefedov, Y.;Nerling, F.;Nikolaev, I. .b.;Ning, Z.;Nisar, S.;Niu, S. .l.;Niu, X. .y.;Olsen, S. .l.;Ouyang, Q.;Pacetti, S.;Pan, Y.;Patteri, P.;Pelizaeus, M.;Peng, H. .p.;Peters, K.;Pettersson, J.;Ping, J. .l.;Ping, R. .g.;Poling, R.;Prasad, V.;Qi, H. .r.;Qi, M.;Qian, S.;Qiao, C. .f.;Qin, L. .q.;Qin, N.;Qin, X. .s.;Qin, Z. .h.;Qiu, J. .f.;Rashid, K. .h.;Redmer, C. .f.;Ripka, M.;Rong, G.;Rosner, C.h.;Ruan, X. .d.;Sarantsev, A.;Savrié, M.;Schnier, C.;Schoenning, K.;Schumann, S.;Shan, W.;Shao, M.;Shen, C. .p.;Shen, P. .x.;Shen, X. .y.;Sheng, H. .y.;Shi, M.;Song, W. .m.;Song, X. .y.;Sosio, S.;Spataro, S.;Sun, G. .x.;Sun, J. .f.;Sun, S. .s.;Sun, X. .h.;Sun, Y. .j.;Sun, Y. .z.;Sun, Z. .j.;Sun, Z. .t.;Tang, C. .j.;Tang, X.;Tapan, I.;Thorndike, E. .h.;Tiemens, M.;Uman, I.;Varner, G. .s.;Wang, B.;Wang, B. .l.;Wang, D.;Wang, D. .y.;Wang, K.;Wang, L. .l.;Wang, L. .s.;Wang, M.;Wang, P.;Wang, P. .l.;Wang, S. .g.;Wang, W.;Wang, W. .p.;Wang, X. .f.;Wang, Y.;Wang, Y. .d.;Wang, Y. .f.;Wang, Y. .q.;Wang, Z.;Wang, Z. .g.;Wang, Z. .h.;Wang, Z. .y.;Wang, Z. .y.;Weber, T.;Wei, D. .h.;Wei, J. .b.;Weidenkaff, P.;Wen, S. .p.;Wiedner, U.;Wolke, M.;Wu, L. .h.;Wu, L. .j.;Wu, Z.;Xia, L.;Xia, L. .g.;Xia, Y.;Xiao, D.;Xiao, H.;Xiao, Z. .j.;Xie, Y. .g.;Xiu, Q. .l.;Xu, G. .f.;Xu, J. .j.;Xu, L.;Xu, Q. .j.;Xu, Q. .n.;Xu, X. .p.;Yan, L.;Yan, W. .b.;Yan, W. .c.;Yan, Y. .h.;Yang, H. .j.;Yang, H. .x.;Yang, L.;Yang, Y. .x.;Ye, M.;Ye, M. .h.;Yin, J. .h.;Yu, B. .x.;Yu, C. .x.;Yu, J. .s.;Yuan, C. .z.;Yuan, W. .l.;Yuan, Y.;Yuncu, A.;Zafar, A. .a.;Zallo, A.;Zeng, Y.;Zeng, Z.;Zhang, B. .x.;Zhang, B. .y.;Zhang, C.;Zhang, C. .c.;Zhang, D. .h.;Zhang, H. .h.;Zhang, H. .y.;Zhang, J.;Zhang, J. .j.;Zhang, J. .l.;Zhang, J. .q.;Zhang, J. .w.;Zhang, J. .y.;Zhang, J. .z.;Zhang, K.;Zhang, L.;Zhang, S. .q.;Zhang, X. .y.;Zhang, Y.;Zhang, Y. .h.;Zhang, Y. .n.;Zhang, Y. .t.;Zhang, Yu;Zhang, Z. .h.;Zhang, Z. .p.;Zhang, Z. .y.;Zhao, G.;Zhao, J. .w.;Zhao, J. .y.;Zhao, J. .z.;Zhao, Lei;Zhao, Ling;Zhao, M. .g.;Zhao, Q.;Zhao, Q. .w.;Zhao, S. .j.;Zhao, T. .c.;Zhao, Y. .b.;Zhao, Z. .g.;Zhemchugov, A.;Zheng, B.;Zheng, J. .p.;Zheng, W. .j.;Zheng, Y. .h.;Zhong, B.;Zhou, L.;Zhou, X.;Zhou, X. .k.;Zhou, X. .r.;Zhou, X. .y.;Zhu, K.;Zhu, K. .j.;Zhu, S.;Zhu, S. .h.;Zhu, X. .l.;Zhu, Y. .c.;Zhu, Y. .s.;Zhu, Z. .a.;Zhuang, J.;Zotti, L.;Zou, B. .s.;Zou, J. .h.
2017
Abstract
We present an amplitude analysis of the decay D0 → K−π+π+π− based on a data sample of 2.93 fb−1 acquired by the BESIII detector at the ψ(3770) resonance. With a nearly background free sample of about 16000 events, we investigate the substructure of the decay and determine the relative fractions and the phases among the different intermediate processes. Our amplitude model includes the two-body decays D0 → Kbar*0ρ0, D0 → K−a1+(1260) and D0 → K1- (1270)π+, the three-body decays D0 → Kbar*0π+π− and D0 → K−π+ρ0, as well as the four-body nonresonant decay D0 → K−π+π+π−. The dominant intermediate process is D0 → K−a1+(1260), accounting for a fit fraction of 54.6%.
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11392/2370009
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2021-2023 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.