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Using 106 ×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, we measure multipole amplitudes for the decay ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ beyond the dominant electric-dipole amplitudes. The normalized magnetic-quadrupole (M2) amplitude for ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ and the normalized electric- octupole amplitudes for ψ(3686) → γχc2, χc2 → γJ/ψ are determined. The M2 amplitudes for ψ(3686) → γχc1 and χc1;2 → γJ/ψ are found to differ significantly from zero and are consistent with theoretical predictions. We also obtain the ratios of M2 contributions of ψ(3686) and J/ψ decays to χc1;2, b12=b2 = 1.35 +- 0.72 and a12=a21 = 0.617 +- 0.083, which agree well with theoretical expectations. By considering the multipole contributions of χc1;2, we measure the product branching fractions for the cascade decays ψ(3686) → γχc0;1;2 → γγJ/ψ and search for the process ηc(2S) → γJ/ψ through ψ(3686) → γηc(2S). The product branching fraction for ψ(3686) → γχc0 → γγJ/ψ is 3σ larger than published measurements, while those of ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ are consistent. No significant signal for the decay ψ(3686) → γηc(2S) → γγJ/ψ is observed, and the upper limit of the product branching fraction at the 90% confidence level is determined
Measurement of higher-order multipole amplitudes in ψ(3686)→γχc1,2 with χc1,2→γJ/ψ and search for the transition ηc(2S)→γJ/ψ
Ablikim, M.;Achasov, M. .n.;Ai, X. .c.;Albayrak, O.;Albrecht, M.;Ambrose, D. .j.;Amoroso, A.;An, F. .f.;An, Q.;Bai, J. .z.;Baldini Ferroli, R.;Ban, Y.;Bennett, D. .w.;Bennett, J. .v.;Bertani, M.;Bettoni, D.;Bian, J. .m.;Bianchi, F.;Boger, E.;Boyko, I.;Briere, R. .a.;Cai, H.;Cai, X.;Cakir, O.;Calcaterra, A.;Cao, G. .f.;Cetin, S. .a.;Chang, J. .f.;Chelkov, G.;Chen, G.;Chen, H. .s.;Chen, H. .y.;Chen, J. .c.;Chen, M. .l.;Chen, S.;Chen, S. .j.;Chen, X.;Chen, X. .r.;Chen, Y. .b.;Cheng, H. .p.;Chu, X. .k.;Cibinetto, G.;Dai, H. .l.;Dai, J. .p.;Dbeyssi, A.;Dedovich, D.;Deng, Z. .y.;Denig, A.;Denysenko, I.;Destefanis, M.;De Mori, F.;Ding, Y.;Dong, C.;Dong, J.;Dong, L. .y.;Dong, M. .y.;Dou, Z. .l.;Du, S. .x.;Duan, P. .f.;Fan, J. .z.;Fang, J.;Fang, S. .s.;Fang, X.;Fang, Y.;FARINELLI, Riccardo;Fava, L.;Fedorov, O.;Feldbauer, F.;Felici, G.;Feng, C. .q.;Fioravanti, E.;Fritsch, M.;Fu, C. .d.;Gao, Q.;Gao, X. .l.;Gao, X. .y.;Gao, Y.;Gao, Z.;GARZIA, Isabella;Goetzen, K.;Gong, L.;Gong, W. .x.;Gradl, W.;Greco, M.;Gu, M. .h.;Gu, Y. .t.;Guan, Y. .h.;Guo, A. .q.;Guo, L. .b.;Guo, R. .p.;Guo, Y.;Guo, Y. .p.;Haddadi, Z.;Hafner, A.;Han, S.;Hao, X. .q.;Harris, F. .a.;He, K. .l.;Held, T.;Heng, Y. .k.;Hou, Z. .l.;Hu, C.;Hu, H. .m.;Hu, J. .f.;Hu, T.;Hu, Y.;Huang, G. .s.;Huang, J. .s.;Huang, X. .t.;Huang, X. .z.;Huang, Y.;Huang, Z. .l.;Hussain, T.;Ji, Q.;Ji, Q. .p.;Ji, X. .b.;Ji, X. .l.;Jiang, L. .w.;Jiang, X. .s.;Jiang, X. .y.;Jiao, J. .b.;Jiao, Z.;Jin, D. .p.;Jin, S.;Johansson, T.;Julin, A.;Kalantar Nayestanaki, N.;Kang, X. .l.;Kang, X. .s.;Kavatsyuk, M.;Ke, B. .c.;Kiese, P.;Kliemt, R.;Kloss, B.;Kolcu, O. .b.;Kopf, B.;Kornicer, M.;Kupsc, A.;Kühn, W.;Lange, J. .s.;Lara, M.;Larin, P.;Leithoff, H.;Leng, C.;Li, C.;Li, Cheng;Li, D. .m.;Li, F.;Li, F. .y.;Li, G.;Li, H. .b.;Li, H. .j.;Li, J. .c.;Li, Jin;Li, K.;Li, K.;Li, Lei;Li, P. .r.;Li, Q. .y.;Li, T.;Li, W. .d.;Li, W. .g.;Li, X. .l.;Li, X. .m.;Li, X. .n.;Li, X. .q.;Li, Y. .b.;Li, Z. .b.;Liang, H.;Liang, J. .j.;Liang, Y. .f.;Liang, Y. .t.;Liao, G. .r.;Lin, D. .x.;Liu, B.;Liu, B. .j.;Liu, C. .x.;Liu, D.;Liu, F. .h.;Liu, Fang;Liu, Feng;Liu, H. .b.;Liu, H. .h.;Liu, H. .h.;Liu, H. .m.;Liu, J.;Liu, J. .b.;Liu, J. .p.;Liu, J. .y.;Liu, K.;Liu, K. .y.;Liu, L. .d.;Liu, P. .l.;Liu, Q.;Liu, S. .b.;Liu, X.;Liu, Y. .b.;Liu, Z. .a.;Liu, Zhiqing;Loehner, H.;Lou, X. .c.;Lu, H. .j.;Lu, J. .g.;Lu, Y.;Lu, Y. .p.;Luo, C. .l.;Luo, M. .x.;Luo, T.;Luo, X. .l.;Lyu, X. .r.;Ma, F. .c.;Ma, H. .l.;Ma, L. .l.;Ma, M. .m.;Ma, Q. .m.;Ma, T.;Ma, X. .n.;Ma, X. .y.;Ma, Y. .m.;Maas, F. .e.;Maggiora, M.;Mao, Y. .j.;Mao, Z. .p.;Marcello, S.;Messchendorp, J. .g.;MEZZADRI, Giulio;Min, J.;Mitchell, R. .e.;Mo, X. .h.;Mo, Y. .j.;Morales Morales, C.;Muchnoi, N. .y.u.;Muramatsu, H.;Nefedov, Y.;Nerling, F.;Nikolaev, I. .b.;Ning, Z.;Nisar, S.;Niu, S. .l.;Niu, X. .y.;Olsen, S. .l.;Ouyang, Q.;Pacetti, S.;Pan, Y.;Patteri, P.;Pelizaeus, M.;Peng, H. .p.;Peters, K.;Pettersson, J.;Ping, J. .l.;Ping, R. .g.;Poling, R.;Prasad, V.;Qi, H. .r.;Qi, M.;Qian, S.;Qiao, C. .f.;Qin, L. .q.;Qin, N.;Qin, X. .s.;Qin, Z. .h.;Qiu, J. .f.;Rashid, K. .h.;Redmer, C. .f.;Ripka, M.;Rong, G.;Rosner, C.h.;Ruan, X. .d.;Sarantsev, A.;Savrié, M.;Schoenning, K.;Schumann, S.;Shan, W.;Shao, M.;Shen, C. .p.;Shen, P. .x.;Shen, X. .y.;Sheng, H. .y.;Shi, M.;Song, W. .m.;Song, X. .y.;Sosio, S.;Spataro, S.;Sun, G. .x.;Sun, J. .f.;Sun, S. .s.;Sun, X. .h.;Sun, Y. .j.;Sun, Y. .z.;Sun, Z. .j.;Sun, Z. .t.;Tang, C. .j.;Tang, X.;Tapan, I.;Thorndike, E. .h.;Tiemens, M.;Ullrich, M.;Uman, I.;Varner, G. .s.;Wang, B.;Wang, B. .l.;Wang, D.;Wang, D. .y.;Wang, K.;Wang, L. .l.;Wang, L. .s.;Wang, M.;Wang, P.;Wang, P. .l.;Wang, S. .g.;Wang, W.;Wang, W. .p.;Wang, X. .f.;Wang, Y.;Wang, Y. .d.;Wang, Y. .f.;Wang, Y. .q.;Wang, Z.;Wang, Z. .g.;Wang, Z. .h.;Wang, Z. .y.;Wang, Z. .y.;Weber, T.;Wei, D. .h.;Wei, J. .b.;Weidenkaff, P.;Wen, S. .p.;Wiedner, U.;Wolke, M.;Wu, L. .h.;Wu, L. .j.;Wu, Z.;Xia, L.;Xia, L. .g.;Xia, Y.;Xiao, D.;Xiao, H.;Xiao, Z. .j.;Xie, Y. .g.;Xiu, Q. .l.;Xu, G. .f.;Xu, J. .j.;Xu, L.;Xu, Q. .j.;Xu, Q. .n.;Xu, X. .p.;Yan, L.;Yan, W. .b.;Yan, W. .c.;Yan, Y. .h.;Yang, H. .j.;Yang, H. .x.;Yang, L.;Yang, Y. .x.;Ye, M.;Ye, M. .h.;Yin, J. .h.;Yu, B. .x.;Yu, C. .x.;Yu, J. .s.;Yuan, C. .z.;Yuan, W. .l.;Yuan, Y.;Yuncu, A.;Zafar, A. .a.;Zallo, A.;Zeng, Y.;Zeng, Z.;Zhang, B. .x.;Zhang, B. .y.;Zhang, C.;Zhang, C. .c.;Zhang, D. .h.;Zhang, H. .h.;Zhang, H. .y.;Zhang, J.;Zhang, J. .j.;Zhang, J. .l.;Zhang, J. .q.;Zhang, J. .w.;Zhang, J. .y.;Zhang, J. .z.;Zhang, K.;Zhang, L.;Zhang, S. .q.;Zhang, X. .y.;Zhang, Y.;Zhang, Y. .h.;Zhang, Y. .n.;Zhang, Y. .t.;Zhang, Yu;Zhang, Z. .h.;Zhang, Z. .p.;Zhang, Z. .y.;Zhao, G.;Zhao, J. .w.;Zhao, J. .y.;Zhao, J. .z.;Zhao, Lei;Zhao, Ling;Zhao, M. .g.;Zhao, Q.;Zhao, Q. .w.;Zhao, S. .j.;Zhao, T. .c.;Zhao, Y. .b.;Zhao, Z. .g.;Zhemchugov, A.;Zheng, B.;Zheng, J. .p.;Zheng, W. .j.;Zheng, Y. .h.;Zhong, B.;Zhou, L.;Zhou, X.;Zhou, X. .k.;Zhou, X. .r.;Zhou, X. .y.;Zhu, K.;Zhu, K. .j.;Zhu, S.;Zhu, S. .h.;Zhu, X. .l.;Zhu, Y. .c.;Zhu, Y. .s.;Zhu, Z. .a.;Zhuang, J.;Zotti, L.;Zou, B. .s.;Zou, J. .h.
2017
Abstract
Using 106 ×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, we measure multipole amplitudes for the decay ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ beyond the dominant electric-dipole amplitudes. The normalized magnetic-quadrupole (M2) amplitude for ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ and the normalized electric- octupole amplitudes for ψ(3686) → γχc2, χc2 → γJ/ψ are determined. The M2 amplitudes for ψ(3686) → γχc1 and χc1;2 → γJ/ψ are found to differ significantly from zero and are consistent with theoretical predictions. We also obtain the ratios of M2 contributions of ψ(3686) and J/ψ decays to χc1;2, b12=b2 = 1.35 +- 0.72 and a12=a21 = 0.617 +- 0.083, which agree well with theoretical expectations. By considering the multipole contributions of χc1;2, we measure the product branching fractions for the cascade decays ψ(3686) → γχc0;1;2 → γγJ/ψ and search for the process ηc(2S) → γJ/ψ through ψ(3686) → γηc(2S). The product branching fraction for ψ(3686) → γχc0 → γγJ/ψ is 3σ larger than published measurements, while those of ψ(3686) → γχc1;2 → γγJ/ψ are consistent. No significant signal for the decay ψ(3686) → γηc(2S) → γγJ/ψ is observed, and the upper limit of the product branching fraction at the 90% confidence level is determined
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11392/2370003
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2021-2023 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
